Территория электротехнической информации websor

Примечания

  1. Paxton, William . Дата обращения 22 ноября 2016.
  2. . Encyclopedia Britannica. Дата обращения 22 ноября 2016.
  3. См. например:

  4. См. например:

  5. См. например:

  6. Preece coins the term the «Edison effect» on page 229.
  7. См. например:
    • Provisional specification for a thermionic valve was lodged on November 16, 1904. In this document, Fleming coined the British term «valve» for what in North America is called a «vacuum tube»: «The means I employ for this purpose consists in the insertion in the circuit of the alternating current of an appliance which permits only the passage of electric current in one direction and constitutes therefore an electrical valve».
  8. Фридрихов С. А., Мовнин С. М. Глава 10. Физические основы эмиссионной электроники // Физические основы электронной техники. — М.: Высшая школа, 1982. — С. 434—435. — 608 с.
  9. Зиновьев В. А. Краткий технический справочник. Том 1. — М.-Л. Техтеориздат, 1949. — c. 183

Температурные пределы термоэлектронной эмиссии

Связь позитивных и негативных частиц в металлах обладает рядом особенностей, среди которых очень плотное распределение энергий. Электроны, являясь фермионами, занимают каждый свою энергетическую нишу (в отличие от бозонов, которые способны находиться все в одном состоянии). Несмотря на это, разница между ними настолько мала, что спектр может считаться непрерывной, а не дискретной величиной.

Территория электротехнической информации websor

В свою очередь это приводит к большой плотности состояний электронов в металлах. Однако даже при очень низких температурах, близких к абсолютному нулю, (напомним, это ноль кельвинов, или примерно минус двести семьдесят три градуса по Цельсию) будут находиться электроны с большей и меньшей энергией, так как все они одновременно не смогут быть в низшем состоянии. Значит, при определенных условиях (тонкая фольга) очень редко выход электрона из металла будет наблюдаться даже при экстремально низких температурах. Таким образом, нижним пределом температуры термоэлектронной эмиссии может считаться значение, близкое к абсолютному нулю.

С другой стороны температурной шкалы стоит плавление металла. Согласно физико-химическим данным, у всех материалов этого класса данная характеристика различается. Иными словами, металлов с одинаковой температурой плавления не существует. Ртуть или жидкость при нормальных условиях переходит из кристаллической формы уже при минус тридцати девяти градусах Цельсия, тогда как вольфрам — при трех с половиной тысячах.Территория электротехнической информации websor

Однако все эти пределы роднит одно – металл перестает быть твердым телом. А значит, законы и эффекты меняются. И говорить о том, что в расплаве существует термоэлектронная эмиссия, не приходится. Таким образом, верхним пределом этого эффекта становится температура плавления металла.

История

Поскольку электрон не был идентифицирован как отдельная физическая частица, пока работа 1897 года Дж. Дж. Томсона, слово «электрон» не использовалось, обсуждая эксперименты, которые имели место перед этой датой.

явлении первоначально сообщил в 1873 Фредерик Гутри в Великобритании. Делая работу над заряженными объектами, Гутри обнаружил, что раскаленная железная сфера с отрицательным зарядом потеряет свое обвинение (так или иначе освобождая от обязательств ее в воздух). Он также нашел, что это не происходило, если у сферы был положительный заряд. Среди других ранних участников были Йохан Вильгельм Хитторф (1869–1883), Ойген Гольдштейн (1885), и Джулиус Элстер и Ганс Фридрих Гайтель (1882–1889).

Эффект был открыт вновь Томасом Эдисоном 13 февраля 1880, пытаясь обнаружить причину поломки нитей лампы и неравного очернения (самый темный около положительного терминала нити) лампочек в его лампах накаливания.

Эдисон построил несколько экспериментальных лампочек лампы с дополнительным проводом, металлической пластиной или фольгой в лампочке, которая была отдельной от нити и таким образом могла служить электродом. Он соединил гальванометр, устройство раньше измеряло ток (поток обвинения) к продукции дополнительного металлического электрода. Если фольга была помещена в отрицательный потенциал относительно нити, не было никакого измеримого тока между нитью и фольгой. Когда фольга была поднята до положительного потенциала относительно нити, мог быть значительный ток между нитью через вакуум к фольге, если бы нить была нагрета достаточно (ее собственным внешним источником энергии).

Мы теперь знаем, что нить испускала электроны, которые были привлечены к положительно заряженной фольге, но не отрицательно заряженной. Этот односторонний ток назвали эффектом Эдисона (хотя термин иногда используется, чтобы относиться к самой термоэлектронной эмиссии). Он нашел, что ток, испускаемый горячей нитью, увеличился быстро с увеличивающимся напряжением и подал заявку на патент для регулирующего напряжение устройства, используя эффект 15 ноября 1883 (США патентуют 307,031, первый американский патент для электронного устройства). Он нашел, что достаточный ток пройдет через устройство, чтобы управлять эхолотом телеграфа. Это было показано на Международной Электрической Выставке в Филадельфии в сентябре 1884. Уильям Прис, британский ученый, забрал с ним несколько из лампочек эффекта Эдисона. Он сделал доклад на них в 1885, где он именовал термоэлектронную эмиссию как «Эффект Эдисона». Британский физик Джон Амброуз Флеминг, работающий на британскую «Беспроводную Телеграфию» Компания, обнаружил, что Эффект Эдисона мог использоваться, чтобы обнаружить радиоволны. Флеминг продолжал разрабатывать электронную лампу с двумя элементами, известную как диод, который он запатентовал 16 ноября 1904.

Термоэлектронный диод может также формироваться как устройство, которое преобразовывает тепловое различие в электроэнергию непосредственно без движущихся частей (термоэлектронный конвертер, тип теплового двигателя).

Эффект Шоттки при термоэлектронной эмиссии

Вид электростатического потенциала вблизи отрицательно заряженного электрода и снижение работы выхода за счёт эффекта Шоттки. Чёрная линия — потенциал без наложения внешнего поля; красная линия — потенциал EU{\displaystyle E_{U}} от внешнего поля; синяя линия — потенциал электрона с одновременным учётом работы выхода и внешнего поля; xm{\displaystyle x_{m}} — расстояние от электрода с максимумом потенциала.

Основная статья: Эффект Шоттки

При наложении внешнего электростатического поля, силовые линии которого направлены к эмиттирующему электроду (катоду), то есть этот электрод имеет отрицательный потенциал относительно анода, наблюдается снижение работы выхода электронов из катода. Это явление называется эффектом Шоттки, получившее название в честь Вальтера Шоттки, рассмотревшему это явление. Приблизительное объяснение эффекта приведено на рисунке. Внешнее электрическое поле EU{\displaystyle E_{U}} понижает работу выхода на величину ΔW{\displaystyle \Delta W}. Электроны в металле имеют энергию равную энергии уровня Ферми EF{\displaystyle E_{F}}, а электроны на бесконечном удалении от поверхности имеют энергию E∞{\displaystyle E_{\infty }}. Разность этих энергий — это работа выхода Ee{\displaystyle E_{e}}. Сумма сил притяжения к катоду и от внешнего поля имеет локальный максимум на расстоянии xm{\displaystyle x_{m}} от катода, причём этот максимум имеет энергию ниже энергии выхода, что увеличивает термоэлектронную эмиссию. Эмиссия электронов, которая происходит в результате совместного действия эффекта Шоттки и термоэлектронной эмиссии часто называется «эмиссией Шоттки». Формулу для плотности тока термоэлектронной эмиссии с учётом эффекта Шоттки можно получить простой модификацией формулы Ричардсона, подставив в неё вместо We{\displaystyle W_{e}} энергию We−ΔW{\displaystyle W_{e}-\Delta W}:

J(F, T, W)=AGT2e−(We−ΔW)kT.{\displaystyle J(F,\ T,\ W)=A_{\mathrm {G} }T^{2}e^{-(W_{e}-\Delta W) \over kT}.}

Величина уменьшения работы выхода ΔW{\displaystyle \Delta W}за счёт эффекта Шоттки даётся формулой:

ΔW=q3E4πε,{\displaystyle \Delta W={\sqrt {q^{3}E \over 4\pi \varepsilon _{0}}},}
где q{\displaystyle q} — элементарный заряд;
E{\displaystyle E} — напряжённость электрического поля;
ε{\displaystyle \varepsilon _{0}} — диэлектрическая постоянная вакуума.

Эта формула даёт хорошее согласие с опытом при напряжённости электрического поля до примерно 108 В/м. Для напряженности электрического поля выше 108 В/м становится существенно туннелирование электронов через потенциальный барьер, так называемое туннелирование Фаулера — Нордхайма и при этом туннельный ток начинает вносить значительный вклад в общий ток эмиссии. В этом режиме эффекты усиленной полем термоэлектронной и туннельной эмиссии могут быть описаны уравнением Мерфи — Гуда. В ещё более сильных полях туннелирование Фаулера — Нордхайма становится доминирующим механизмом электронной эмиссии, при этом катод работает в так называемом режиме «холодной электронной эмиссии» или «автоэлектронной эмиссии».

Термоэлектронная эмиссия также может усиливаться от других формам возбуждения поверхности катода, например, при облучении светом. Так, возбужденные атомы цезия в парах в термоэмиссионных преобразователях образуют активные центры Cs-, которые приводят к уменьшению работы выхода с 1,5 эВ до 1,0—0,7 эВ. Эти центры имеют большое время жизни и работа выхода остается низкой, что существенно повышает эффективность термоэмиссионного преобразователя.

Фотонно-усиленная термоэлектронная эмиссия

Термоэлектронная эмиссия, усиленная фотонами (ПЭТЭ) — это процесс, разработанный учеными из Стэнфордского университета, который использует свет и тепло солнца для выработки электроэнергии и повышает эффективность производства солнечной энергии более чем в два раза по сравнению с нынешними уровнями. Устройство, разработанное для этого процесса, достигает максимальной эффективности при температуре выше 200 ° C, в то время как большинство кремниевых солнечных элементов становятся инертными после достижения 100 ° C. Такие устройства лучше всего работают в параболических тарельчатых коллекторах, температура которых достигает 800 ° C. Хотя команда использовала полупроводник из нитрида галлия в своем экспериментальном устройстве, она утверждает, что использование арсенида галлия может повысить эффективность устройства до 55–60 процентов, что почти в три раза выше, чем у существующих систем, и на 12–17 процентов больше, чем 43% существующих многопереходных солнечных элементов.

Справочная информация

ДокументыЗаконыИзвещенияУтверждения документовДоговораЗапросы предложенийТехнические заданияПланы развитияДокументоведениеАналитикаМероприятияКонкурсыИтогиАдминистрации городовПриказыКонтрактыВыполнение работПротоколы рассмотрения заявокАукционыПроектыПротоколыБюджетные организацииМуниципалитетыРайоныОбразованияПрограммыОтчетыпо упоминаниямДокументная базаЦенные бумагиПоложенияФинансовые документыПостановленияРубрикатор по темамФинансыгорода Российской Федерациирегионыпо точным датамРегламентыТерминыНаучная терминологияФинансоваяЭкономическаяВремяДаты2015 год2016 годДокументы в финансовой сферев инвестиционной

Названия эффекта термоэлектронной эмиссии

Термин «термоэлектронная эмиссия» имеет и другие названия. По именам ученых, которые открыли и впервые исследовали это явление, он определяется как эффект Ричардсона или эффект Эдисона. Таким образом, если человеку в тексте книги встретятся эти два словосочетания, он должен помнить, что подразумевается все тот же физический термин. Путаницу внесло разногласие между публикациями отечественных и зарубежных авторов. Советские физики стремились давать законам поясняющие определения.

Территория электротехнической информации websor

Термин «термоэлектронная эмиссия» содержит в себе суть явления. Человеку, который видит это словосочетание на странице, сразу понятно, что речь идет о температурном испускании электронов, только остается за кадром, что происходит это непременно в металлах. Но для того и существуют определения, чтобы раскрывать детали. В зарубежной науке очень щепетильно относятся к первенству и авторскому праву. Поэтому ученый, который смог зафиксировать нечто, получает именное явление, а бедные студенты должны фактически наизусть заучивать фамилии первооткрывателей, а не только суть эффекта.

Бизнес и финансы

БанкиБогатство и благосостояниеКоррупция(Преступность)МаркетингМенеджментИнвестицииЦенные бумагиУправлениеОткрытые акционерные обществаПроектыДокументыЦенные бумаги — контрольЦенные бумаги — оценкиОблигацииДолгиВалютаНедвижимость(Аренда)ПрофессииРаботаТорговляУслугиФинансыСтрахованиеБюджетФинансовые услугиКредитыКомпанииГосударственные предприятияЭкономикаМакроэкономикаМикроэкономикаНалогиАудитМеталлургияНефтьСельское хозяйствоЭнергетикаАрхитектураИнтерьерПолы и перекрытияПроцесс строительстваСтроительные материалыТеплоизоляцияЭкстерьерОрганизация и управление производством

Термоэлектронная эмиссия в условиях вакуума

Все рассмотренное выше относится к явлению в среде (например, на воздухе или в инертном газе). Теперь обратимся к вопросу, что такое термоэлектронная эмиссия в вакууме. Для этого опишем простейший прибор. В колбу, из которой откачали воздух, помещают тонкий стержень из металла, к которому подводят отрицательный полюс источника тока. Заметим, что материал должен плавиться при достаточно высоких температурах, чтобы во время эксперимента не потерять кристаллическую структуру. Полученный таким образом катод окружают цилиндром из другого металла и подсоединяют к нему положительный полюс. Естественно, анод тоже находится в заполненном вакуумом сосуде. При замыкании цепи получаем ток термоэлектронной эмиссии.

Территория электротехнической информации websor

Примечательно то, что в этих условиях зависимость тока от напряжения при не меняющейся температуре катода подчиняется не закону Ома, а закону трех вторых. Еще он назван именем Чайлда (в других версиях Чайлда-Ленгмюра и даже Чайлда-Ленгмюра-Богуславского), а в немецкоязычной научной литературе – уравнением Шоттки. При увеличении напряжения в такой системе в определенный момент все электроны, вырываемые из катода, достигают анода. Это называется током насыщения. На вольт-амперной характеристике это выражается в том, что кривая выходит на плато, и дальнейшее увеличение напряжения не эффективно.

История открытия

Термоэлектронная эмиссия в электровакуумном диоде. При подаче положительного напряжения на анод через вакуум между катодом и анодом протекает электрический ток, при обратной полярности напряжения тока нет. Стрелками показано направление движения электронов, направление тока обратно направлению движения электронов.

Впервые об этом явлении сообщил Эдмонд Беккерель в 1853 году.

Явление было вновь открыто в 1873 году в Великобритании. Во время работы с заряженными телами Гатри обнаружил, что раскаленный железный шар теряет свой заряд, если он заряжен отрицательно, но положительно заряженный шар заряда не теряет.

Также это явление изучали Иоганн Гитторф (1869—1883), Ойген Гольдштейн (1885), и (1882—1889).

Эффект был вновь открыт Томасом Эдисоном 13 февраля 1880 года. В своих опытах Эдисон пытался выяснить причину преждевременного перегорания нитей накала и образования темного налёта на стекле колбы с её внутренней стороны вблизи положительного электрода нити в создаваемой им лампе накаливания. Эдисон производил опыты с несколькими экспериментальными вакууммированными лампами накаливания с дополнительной металлической пластиной или листочком фольги внутри колбы, электрически изолированной от нити накаливания и имеющей дополнительный электрический вывод сквозь стекло колбы. В этих опытах Эдисон обнаружил, что если эта пластина имела положительный потенциал относительно нити накала, то через вакуум протекал заметный ток и ток отсутствовал, если потенциал пластины был отрицательный относительно нити накала, причем ток наблюдался только в том случае, если нить накала была достаточно сильно разогрета.

Это явление теперь объясняется испусканием электронов, которые являются отрицательно заряженными частицами, нагретыми телами. В описываемое время электрон ещё не был открыт, его открыл Джозеф Томсон в 1897 году и термин «электрон» не использовался при обсуждении экспериментов до открытия электрона.

Эдисон также обнаружил, что ток от нагретой нити быстро увеличивался с ростом напряжения накала и подал заявку на патент 15 ноября 1883 года на устройство для регулирования напряжения с использованием эффекта (патент США 307 031), считается, что это первый патент США на электронное устройство.

Несколько экземпляров ламп накаливания с демонстрацией эффекта Эдисон представил на Международной электрической выставке в Филадельфии в сентябре 1884 года. Британский ученый Уильям Прис, посетивший выставку, забрал с собой несколько таких ламп для изучения явления. После их изучения он подготовил в 1885 году доклад, в котором назвал термоэлектронную эмиссию «эффектом Эдисона».

Затем британский физик Джон Амброз Флеминг, работавший в британской компании «Wireless Telegraphy», обнаружил, что эффект Эдисона может использоваться для детектирования радиоволн. Флеминг продолжил разработку двухэлектродной вакуумной лампы, теперь известной как электровакуумный диод, на которую получил патент 16 ноября 1904 года.

Закон Ричардсона

Идентификация следующим Дж. Дж. Томсоном электрона в 1897, британский физик Оуэн Виллэнс Ричардсон начал работу над темой, что он позже назвал «термоэлектронную эмиссию». Он получил Нобелевскую премию в Физике в 1928 «для его работы над термоэлектронным явлением и специально для открытия закона, названного в честь него».

В любом твердом металле есть один или два электрона за атом, которые свободны перемещаться от атома до атома. Это иногда коллективно упоминается как «море электронов». Их скорости следуют за статистическим распределением, вместо того, чтобы быть однородными, и иногда у электрона будет достаточно скорости, чтобы выйти из металла, не будучи задержанным в. Минимальное количество энергии, необходимой для электрона, чтобы оставить поверхность, вызвано функция работы. Функция работы характерна для материала, и для большинства металлов находится на заказе нескольких электронвольтов. Термоэлектронный ток может быть увеличен, уменьшив функцию работы. Эта часто желаемая цель может быть достигнута, применив различные окисные покрытия к проводу.

В 1901 Ричардсон издал результаты своих экспериментов: ток от горячего провода, казалось, зависел по экспоненте от температуры провода с математической формой, подобной уравнению Аррениуса. Позже, он предложил, чтобы у закона об эмиссии была математическая форма

где J — плотность тока эмиссии, T — температура металла, W — функция работы металла, k — Постоянная Больцмана, и A — параметр, обсужденный затем.

В период 1911 — 1930, поскольку физическое понимание поведения электронов в металлах увеличилось, различные теоретические выражения (основанный на различных физических предположениях) был помещен вперед для A, Ричардсоном, Солом Душменом, Ральфом Х. Фаулером, Арнольдом Зоммерфельдом и Лотаром Вольфгангом Нордхаймом. Более чем 60 лет спустя нет все еще никакого согласия среди заинтересованных теоретиков относительно того, что является точным выражением A, но есть соглашение что Необходимость быть написанным в форме

где λ — определенный для материала поправочный коэффициент, который, как правило, имеет приказ 0.5, и A — универсальная константа, данная

где m и −e являются массой и обвинением электрона, и h — константа Планка.

Фактически, приблизительно к 1930 было соглашение, что, из-за подобной волне природы электронов, некоторая пропорция r коммуникабельных электронов будет отражена, когда они достигли поверхности эмитента, таким образом, плотность тока эмиссии будет уменьшена, и у λ была бы стоимость (1-r). Таким образом каждый иногда видит термоэлектронное уравнение эмиссии, написанное в форме

Однако современное теоретическое лечение Modinos предполагает, что структура группы материала испускания должна также быть принята во внимание. Это ввело бы второй поправочный коэффициент λ в λ, дав

Экспериментальные значения для «обобщенного» коэффициента A обычно имеют порядок величины A, но действительно отличаются значительно как между различными материалами испускания и могут отличаться как между различными кристаллографическими лицами того же самого материала. По крайней мере, качественно как эти экспериментальные различия можно объяснить из-за различий в ценности λ.

Значительный беспорядок существует в литературе этой области потому что: (1) много источников не различают A и A, но просто используют символ (и иногда имя «Ричардсон, постоянный») без разбора; (2) уравнениям с и без поправочного коэффициента, здесь обозначенного λ, оба дают то же самое имя; и (3) множество имен существуют для этих уравнений, включая «уравнение Ричардсона», «уравнение Душмена», «уравнение Ричардсона-Душмена» и «уравнение Ричардсона-Лауэ-Дусмана». В литературе элементарное уравнение иногда дается при обстоятельствах, где обобщенное уравнение было бы более соответствующим, и это сам по себе может вызвать беспорядок. Чтобы избежать недоразумений, значение любого «Подобного A» символа должно всегда явно определяться с точки зрения более фундаментальных включенных количеств.

Из-за показательной функции ток увеличивается быстро с температурой, когда kT — меньше, чем W. (Для по существу каждого материала, таяние происходит задолго до того kT = W.)

Температура эффекта термоэлектронной эмиссии

Благодаря металлической связи вблизи поверхности любого металла найдутся электроны, у которых достаточно сил для преодоления потенциального барьера выхода. Однако из-за этого же разброса энергий одна частица едва отрывается от кристаллической структуры, а другая вылетает и преодолевает некоторое расстояние, ионизируя среду вокруг себя. Очевидно, что чем больше кельвинов в среде, тем больше электронов приобретают способность покинуть объем металла. Таким образом, встает вопрос о том, какова температура термоэлектронной эмиссии. Ответ непрост, и рассматривать мы будем нижнюю и верхнюю границы существования этого эффекта.

Термоэлектронная эмиссия металлов

Основы > Электрические процессы в вакууме и газах

ТЕРМОЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ МЕТАЛЛОВЭлектронной эмиссией называется процесс выхода электронов из твердых или жидких тел.Термоэлектронная эмиссия — электронная эмиссия, обусловленная тепловым состоянием (температурой) тела, испускающего электроны.На рис. 3-1 показана энергетическая диаграмма металла. Косой штриховкой обозначены уровни энергии валентных электронов, заполненные полностью при Т=0 К. Горизонтальной штриховкой — свободные при Т=0 К разрешенные энергетические уровни.Кривая 1 показывает распределение электронов по энергиям в металле при некоторой температуре его, отличной от 0 К.Кривая 2 изображает (схематически) потенциальный барьер на границе металл — вакуум, препятствующий выходу электронов. Здесь Wo — полная высота потенциального барьера, характеризующая потерю энергии электроном при выходе из металла; — уровень Ферми (уровень электрохимического потенциала); — работа выхода электрона (j — работа выхода, выраженная в вольтах).Термоэлектронная эмиссия чистых металлов описывается уравнением Ричардсона — Дешмана:Здесь jэ — плотность тока термоэлектронной эмиссии, А/м2; Т — температура металла, К; А — постоянная для данного металла, А/(м2К2); k — постоянная Больцмана; j — работа выхода электронов, В.Значения работы выхода j и константы А для некоторых материалов приведены в табл. 3-1.

Рис. 3-1. Энергетическая диаграмма металла и потенциальный барьер на границе металл — вакуум.

Территория электротехнической информации websor

1 — распределение электронов по энергиям в металле; 2 — потенциальный барьер без внешнего электрического поля; 3 — энергия, сообщаемая электронам внешним однородным электрическим полем; 4 — потенциальный барьер при наличии ускоряющего электрического поля.

Таблица 3-1
Значения работы выхода и константы А для некоторых материалов

Материал

j, В

CsВаThТаМоWСFeNiPtHg

1,892,293,414,124,274,544,394,364,845,294,52

1620000600000700000600000550000750000300000260000-320000-

 

Таблица 3-2 Постоянные для пленочных катодов

Тип катода

j, В

Торий на вольфрамеТорий на молибденеТорий на карбиде вольфрамаБарий на вольфрамеЦезий на вольфраме

2,632,591,51,561,36

30000150001501500032000

 

Наиболее распространенным катодом из чистого металла является вольфрамовый.Внешнее ускоряющее электрическое поле у поверхности катода приводит к снижению потенциального барьера (см. рис. 3-1, кривая 4) и вследствие этого к увеличению тока термоэлектронной эмиссии.Увеличение эмиссии описывается уравнением Шоттки:
где электрического поля, А/см2, jэ — плотность тока эмиссии в отсутствие внешнего поля, определяемая по уравнению Ричардсона — Дешмана; Т — температура катода, К; Ек — напряженность внешнего электрического поля у поверхности катода, В/м.Образование на поверхности металла мономолекулярных пленок электроположительных по отношению к нему веществ сопровождается поляризацией атомов пленки или их ионизацией и вследствие этого возникновением ускоряющего электрического поля, снижающего работу выхода j электронов из катода. Одновременно изменяется и постоянная А уравнения термоэлектронной эмиссии.Наиболее распространенными в технике пленочными катодами являются катоды из торированных вольфрама и молибдена.В табл. 3-2 приведены постоянные j и А для некоторых пленочных катодов.

Смотри ещё по разделу на websorТермоэлектронная эмиссия металлов Термоэлектронная эмиссия оксидного катода Электростатическая электронная эмиссия Фотоэлектронная эмиссия Вторичная электронная эмиссия Электронная эмиссия Прохождение тока в вакууме Столкновение электронов Движение электронов Виды электрического разряда Темный разряд Тлеющий разряд Дуговой разряд Газовая плазма Коронный, искровой и высокочастотные разряды

Определение термоэлектронной эмиссии

Явление термоэлектронной эмиссии состоит в том, что из металлов при высокой температуре выходят электроны. Таким образом, нагретое железо, олово или ртуть являются источником этих элементарных частиц. Механизм строится на том, что в металлах существует особая связь: кристаллическая решетка положительно заряженных ядер является как бы общей базой для всех электронов, которые образуют облако внутри структуры.

Территория электротехнической информации websor

Таким образом, среди отрицательно заряженных частиц, которые находятся вблизи поверхности, всегда найдутся такие, у которых достаточно энергии, чтобы покинуть объем, то есть преодолеть потенциальный барьер.